Der richtige Weg, darüber nachzudenken, ist Geometrie - aber die Geometrie vermischt Raum und Zeit. Ich habe hier einige Antworten dazu geschrieben: Einsteins Postulate $ \ leftrightarrow $ Minkowski Platz für einen Laien und hier: Hilf mir, ein intuitives Verständnis der Lorentz-Kontraktion zu erlangen und wenn Sie diese lesen Erstens können Sie den Effekt leicht verstehen.
Die Lorentz-Kontraktion ist nicht mysteriöser als das folgende alltägliche Phänomen: Wenn Sie einen Messstab parallel zur Tischkante platzieren, markiert er einen Teil der Kante Das ist ein Meter lang. Wenn Sie den Messstab so drehen, dass er nicht mehr parallel zur Kante verläuft, und prüfen, wie weit sich der Messstab entlang des Tisches erstreckt, erstreckt sich der Abstand um weniger. Sie können dann fragen: "Was ist der Mechanismus, der bewirkt, dass der x-Abstand des Lineals schrumpft, wenn es in y gedreht wird?" Und die Antwort wäre lächerlich, wenn sie in Bezug auf den Kohäsionsmechanismus der Atome gegeben würde. Es ist offensichtlich eine Eigenschaft der Rotationen, des Raums, nicht der Kräfte im Lineal.
Aber Sie können dies ignorieren und fragen - ob ich eine Partikellinie habe, die von elastischen Kräften gehalten wird, warum schrumpft ihre x-Trennung, wenn sie gekippt werden? Die Antwort wäre dann "weil die Gleichgewichtsposition durch die Lösung der Gleichung gegeben ist:
$$ \ Delta x ^ 2 + \ Delta y ^ 2 = a ^ 2 $$
Wenn Sie $ \ Delta y $ auf Null beschränken, erhalten Sie eine Trennung, aber wenn Sie $ \ Delta y $ mit einer anderen Proportionalitätskonstante proportional zu $ \ Delta x $ machen, erhalten Sie eine andere Trennung Glauben Sie nicht an Rotationsinvarianz, Sie können dies als einen nicht trivialen physischen Effekt betrachten - "x-Kontraktion" als Reaktion auf "y-Neigung" - verursacht durch die mysteriöse Abhängigkeit von $ x ^ 2 + y ^ 2 $ von Kräften innerhalb eines Lineals.
Wenn Sie ein Lineal haben, das um eine Neigung von m geneigt ist, dann ist $ \ Delta y = m \ Delta x $ und
$$ \ Delta x = {a \ over \ sqrt {1 + m ^ 2}} $$
Dies ist in einem Bild offensichtlich - das geneigte Lineal wird in horizontaler Länge um diesen Betrag reduziert.
Um die relativistische Längenkontraktion zu verstehen, ist eine zweite geometrische Analogie hilfreich. Stellen Sie sich einen Gefängnisstreifenstoff vor, der so auf den Tisch gelegt wird, dass die Streifen entlang der y-Achse mit einem Abstand a zwischen den Kanten liegen. Wenn Sie den Stoff so drehen, dass die Streifen eine Neigung der Neigung m in Bezug auf die y-Achse aufweisen, und Sie eine Linie parallel zur x-Achse ziehen, wie groß ist der Abstand zwischen den Schnittpunkten mit den Streifen?
In diesem Fall schneidet die x-Achsenlinie die gedrehten Streifen in einem längeren Abstand, sodass die Farbe der Streifen alle
$$ \ Delta x = a \ ändert sqrt {1 + m ^ 2} $$
Wenn sich der Drehwinkel 90 Grad nähert, vergrößert sich die Neigung und Sie erhalten einen unendlichen Abstand, was die Tatsache widerspiegelt, dass die Streifen jetzt parallel zum x- sind. Achse.
Relativistische Analoga
In der Relativitätstheorie bilden die Atome Linien in Raum-Zeit, und ihre Gleichgewichtsposition wird durch den "minimalen" relativistischen Abstand zwischen den Linien bestimmt (ich setze Minimum in Anführungszeichen, weil es ein Maximum ist, aber es ist analog zum euklidischen Abstand zwischen zwei Linien, und es ist nur ein Maximum wegen des Minuszeichens im relativistischen pythagoreischen Theorem), so dass, wenn die Atome in Ruhe ein x- haben sep Die Kraft zwischen ihnen muss relativistisch unveränderlich sein. Wenn sie sich bewegen, muss der Abstand zwischen ihnen
$$ \ Delta x ^ 2 - \ Delta t ^ 2 = a ^ 2 $ gehorchen $
wobei $ \ Delta t $ jetzt ungleich Null ist. Der unveränderliche Abstand zwischen den Linien wird durch die "kürzeste" (tatsächlich längste) Linie angegeben, die sie verbindet. Diese kürzeste Linie ist die x-Achse des sich bewegenden Beobachters, die in einem Raumzeitdiagramm um eine Steigung v nach oben geneigt ist, genau wie die t-Achse des sich bewegenden Beobachters um eine Steigung von v nach rechts geneigt ist. Die Neigung der Achse ergibt für die beiden Raum-Zeit-Punkte bei Trennung a $ \ Delta t = v \ Delta x $, und das Ergebnis ist
$$ \ Delta x = {a \ over \ sqrt {1-v ^ 2}} $$
Dies gibt den x-Abstand zwischen zwei Endpunkten auf dem sich bewegenden Lineal an, die gleichzeitig im Rahmen des Lineals liegen. Dieser Abstand ist um den Faktor $ 1 \ über \ sqrt {1-v ^ 2} $ länger, genau wie in der Geometrie um $ 1 \ über \ sqrt {1 + m ^ 2} $ kürzer. Das Argument ist bis auf das Minuszeichen im pythagoreischen Theorem genau dasselbe.
Diese Sache wird normalerweise in Relativitätsbüchern nicht erklärt. Es ist das unbenannte Phänomen der "Längenerweiterung" und es ist das direkte Analogon zum Schrumpfen der x-Länge eines geneigten Lineals. Dies ist eine nicht Längenkontraktion, die dem Gefängnisstreifengewebe ähnelt.
Wenn Sie ein sich bewegendes Lineal haben, interessiert Sie normalerweise nicht der x-Abstand zweier Punkte gleichzeitig für jemanden, der mit dem Lineal mitfährt, aber in der x-Entfernung von zwei Punkten, die Ihnen ähnlich sind. Um diesen Fall zu verstehen, betrachten Sie eine Reihe von Linealen von Ende zu Ende. Diese bilden eine Sammlung von Linien parallel zur Zeitachse, die die Endpunkte in der Raumzeit darstellen.
Wenn sich nun alle diese End-to-End-Regeln bewegen, wird ihr Raum-Zeit-Diagramm gekippt, um eine Steigung zu erzeugen v mit der Zeitachse. Sie fragen dann, wie oft die x-Achse diese geneigten Linien kreuzt. Die Relativitätsformel ist bis auf das Minuszeichen im pythagoreischen Theorem genau dieselbe wie die Geometrieformel:
$$ \ Delta x = a \ sqrt {1-v ^ 2} $$
so dass die Gefängnisstreifen (Linealenden) um $ \ sqrt {1-v ^ 2} $ näher beieinander liegen, genau wie in der Geometrie die Gefängnisstreifen um $ \ sqrt {1 + m ^ 2} weiter voneinander entfernt sind $.
In diesen Formeln werden die Längen- und Zeiteinheiten so gewählt, dass die Lichtgeschwindigkeit c gleich 1 ist. Jede andere Wahl wäre für die Relativität genauso lächerlich wie das Messen der x-Koordinate in Fuß und des y Koordinate in Metern und versuchen, eine Drehung zu beschreiben.