BEARBEITEN: Erklärung im Lichte der Antworten von 't Hooft
Ich habe Abstimmungen erhalten, möglicherweise weil die Leute eine Trennung zwischen den Kommentaren, die ich als Antwort auf die Antworten von' t Hooft gemacht habe, und dem Inhalt dieser Antworten wahrnehmen Antworten. Die beiden Sätze von Anweisungen sind nicht inkompatibel.
Ich möchte sagen, wo ich mit 't Hooft einverstanden bin:
- Ich denke nicht, dass versteckte Variablen unmöglich sind.
- Ich denke, dass es möglich sein könnte, etwas wie QM von etwas zu reproduzieren, das genau ein klassischer Automat ist. (Ich gebe ihm eine 50% ige Chance zu arbeiten, ich kann es noch nicht tun, aber es sieht möglich aus, und wenn es möglich ist, gebe ich ihm eine 80% ige Chance, wahr zu sein, daher gebe ich insgesamt eine 40% ige Chance zu diesem Szenario.)
- Ich glaube nicht, dass die Kritik anderer Leute an seinem Programm gültig ist, weil die Leute glauben, versteckte Variablen seien einfach unmöglich, und ich sehe keinen Beweis. Die Beweise beziehen sich auf lokale versteckte Variablen oder auf naive versteckte Variablen.
Meine Kritik bezieht sich nicht auf das allgemeine Programm, sondern auf die genaue Implementierung, wie in diesem und den vorherigen Abhandlungen beschrieben. Die Meinungsverschiedenheiten ergeben sich aus der Nichtübereinstimmung zwischen dem Hilbert-Raum, den t'Hooft kommentarlos als formalen Trick einführt, und dem klassischen Wahrscheinlichkeitsraum:
- 't Hooft betrachtet den Raum aller möglichen Überlagerungen von Zuständen eines klassischen Automaten plus eines potenzierten Hamilton-Operators, der das Automatenverhalten in einer diskreten Zeit reproduziert. Dieser Hilbert-Raum ist formal, nicht emergent, er ist ein Trick zum Umschreiben von Wahrscheinlichkeitsverteilungen.
- 't Hooft sagt, solange sich die Basiszustände gemäß der Permutation entwickeln, gibt es in den globalen Zuständen niemals Überlagerungen. Anschließend erörtert er Operatoren, deren Eigenvektoren bestimmten Zuständen innerer Subsysteme entsprechen, und behauptet, dass es möglich ist, Überlagerungen dieser Subsysteme mit diesen Operatoren vorzubereiten. Der Prozess der Messung dieser Operatoren hat meines Erachtens nicht unbedingt eine klare Bedeutung in Bezug auf die globalen Zustände ohne Überlagerung und entspricht nicht einer klassisch zulässigen Operation auf der beteiligten Zertifizierungsstelle.
Wenn es möglich ist, Quantenmechanik von CA zu erhalten, stimme ich fast jeder intuitiven Aussage zu, die Hooft darüber macht, wie es geschehen soll - einschließlich des "Template" -Geschäfts. und die Reduktion auf Borns Regel durch das Zählen von Automatenzuständen (diese Intuitionen sind schrecklich vage, aber ich glaube nicht, dass irgendetwas daran falsch ist), ich bin nur nicht einverstanden mit dem präzisen Zeug, nicht mit dem vagen Zeug (obwohl, wenn QM nie aus CA hervorgeht, das vage Zeug auch falsch ist, würde ich in diesem Fall nur die falsche Intuition von 't Hooft teilen). Es gibt einen kleinen Unterschied in der Intuition darin, dass ich denke, dass die Verletzung des Bellschen Theorems von der Nichtlokalität und nicht vom Superdeterminismus herrührt, aber dies hängt mit dem genauen Implementierungsunterschied zwischen den beiden Ansätzen zusammen. Ich werde mich von nun an auf die Meinungsverschiedenheiten konzentrieren.
Wahrscheinlichkeitsverteilungen auf CA
Stellen Sie sich eine Zertifizierungsstelle vor, in der wir die Regeln kennen, die Korrespondenz zwischen der Zertifizierungsstelle und dem, was wir sehen, kennen, aber den "ontischen Zustand" nicht kennen (dh wir kennen die Bits in der Zertifizierungsstelle nicht). Wir machen eine Wahrscheinlichkeitsverteilung basierend auf unserer Unwissenheit, und wenn wir mehr Informationen aus der Beobachtung lernen, machen wir eine immer bessere Wahrscheinlichkeitsverteilung auf der CA. Dies ist das Verfahren in klassischen Systemen, mit dem man nicht herumspielen kann, und die Frage ist, ob dies jemals wie eine Quantenmechanik über große Entfernungen aussehen kann.
Luboš Motl stellt die faire Frage: Was ist ein Pendler? beobachtbar? Um dies zu beschreiben, betrachten Sie ein System, das aus $ 2N $ Bits mit einer gleichen Anzahl von Nullen und Einsen besteht. Die Messung $ A $ gibt die Parität der Anzahl von $ 1 $ in den ersten $ N $ -Bits zurück und führt eine zyklische Permutation um ein Leerzeichen rechts auf den verbleibenden $ N $ -Bits durch. Die Messung $ B $ gibt die Parität der Anzahl von $ 1 $ in den Bits an geraden Positionen zurück (es ist eine gestaffelte Version von $ A $) und permutiert die ungeraden Bits zyklisch. Diese beiden Messungen sind für eine lange, lange Zeit nicht kommutativ. Wenn $ N $ groß ist, müssen Sie $ N $ -Messungen bestellen, um den vollständigen Automatenzustand herauszufinden.
Bei einer vollständigen Wahrscheinlichkeitsverteilung auf Automatenzustände $ \ rho $, Sie können es als Summe der stationären (z. B. gleichmäßigen) Verteilung und einer Störung schreiben. Die Störung verhält sich gemäß den Eigenwerten des linearen Operators, der Ihnen sagt, wie Wahrscheinlichkeiten funktionieren, und in Fällen, in denen Sie nur langwellige Messungen durchführen (wie die Operatoren des vorherigen Beispiels), können Sie Dinge erzeugen, die so aussehen, als würden sie sich linear entwickeln mit nichtkommutativen Messungen, die vage wie Quantenmechanik aussehen.
Aber ich kann keine genaue Grenze finden, in der sich dieses Bild auf QM reduziert, und ich kann auch nicht die Konstruktionen von 't Hooft verwenden, um dies zu tun, da ich die Einbettung des Hilbert-Raums nicht genau in sehen kann Die Konstruktion. Es kann kein formaler Hilbert-Raum sein, der so groß ist wie der Hilbert-Raum aller Überlagerungen aller Automatenzustände, weil dieser zu groß ist. Es muss eine Reduzierung des Wahrscheinlichkeitsraums sein, und ich weiß nicht, wie es funktioniert .
Da 't Hoofts Konstruktion keine offensichtliche Neuinterpretation als Evolutionsgleichung für eine klassische Wahrscheinlichkeitsdichte (nicht der Hamilton-Operator - das hat eine offensichtliche Interpretation, die Projektionen entsprechen Messungen zu Zwischenzeiten), ich kann nicht sehen, dass das, was er tut, etwas tieferes ist als ein formaler Trick, der QM neu schreibt eine beable Basis. Dies ist möglich, aber es ist nicht der schwierige Teil, QM aus einer klassischen deterministischen Theorie hervorgehen zu lassen.
Wenn Sie es richtig machen, ist das QM, das Sie erhalten, bestenfalls nur annähernd und zeigt es ist klassisch bei ausreichend verschränkten Systemen, so dass die Quantenberechnung für große Quantencomputer fehlschlägt. Dies ist die generische Vorhersage dieser Sichtweise, wie 't Hooft oft gesagt hat.
Also, obwohl ich so etwas wie nicht ausschließen kann, was' t Hooft tut Ich kann nicht akzeptieren, was Hooft tut, weil es das einzige schwierige Problem umgeht - die Korrespondenz zwischen Wahrscheinlichkeit und QM zu finden, falls es überhaupt existiert, weil ich sie nicht gefunden habe, und ich habe es mehrmals versucht (obwohl Ich habe nicht aufgegeben, vielleicht funktioniert es morgen.
Vorherige Antwort
Hier gibt es in einer Hinsicht eine Verbesserung gegenüber früheren Papieren - die diskreten Vorschläge sind jetzt auf a Weltblatt, bei dem die Lokalitätsargumente unter Verwendung der Bellschen Ungleichung unmöglich zu machen sind, weil das Weltblatt in der Raumzeit völlig nicht lokal ist. Wenn Sie mit der Ungleichung von Bell argumentieren möchten, müssen Sie auf dem Worldsheet argumentieren.
't Hoofts Modelle haben im Allgemeinen keine Probleme mit der Ungleichung von Bell. Der Grund ist das Hauptproblem bei diesem Ansatz. Alle Modelle von 't Hooft gehen von der völlig ungerechtfertigten Annahme aus, dass, wenn Sie ein Quantensystem in eine $ 0 $ - $ 1 $ -Basis drehen können, in der die diskrete Zeitentwicklung eine Permutation auf den Basiselementen ist, Überlagerungen dieser $ 0 $ - $ 1 $ -Basis Elemente beschreiben Zustände unvollkommenen Wissens darüber, welche Basis von $ 0 $ - $ 1 $ tatsächlich auf der Welt existiert.
Ich sehe nicht ein, wie er möglicherweise zu diesem Schluss kommen könnte, es ist völlig falsch. Wenn Sie nicht wissen, auf welcher Basis Sie sich befinden, beschreiben Sie diesen Mangel an Wissen durch eine Wahrscheinlichkeitsverteilung auf den Ausgangszustand, nicht durch Wahrscheinlichkeitsamplituden. Wenn Sie eine Wahrscheinlichkeitsverteilung für eine klassische Variable angeben, können Sie die Basis drehen, bis Sie blau im Gesicht sind. Sie erhalten keine Quantenüberlagerungen mehr. Wenn Sie mit allen Quantenüberlagerungen einer Permutationsbasis beginnen, erhalten Sie Quantenmechanik, nicht weil Sie die Quantenmechanik reproduzieren, sondern weil Sie immer noch Quantenmechanik betreiben! Die Zustände von "unsicherem Wissen" werden durch Amplituden dargestellt, nicht durch klassische Wahrscheinlichkeiten.
Die Tatsache, dass es eine Basis gibt, auf der der Hamilton-Operator eine Permutation ist, ist völlig irrelevant. 'T Hooft setzt die Quantenmechanik durch ein Hand und sagt, er holt es raus. Es ist nicht wahr. Diese Art von Dingen sollte als "'t Hooft-Quantenautomat" bezeichnet werden, nicht als klassischer Automat.
Die Hauptschwierigkeit bei der Reproduktion der Quantenmechanik besteht darin, dass es ausgehend von der Wahrscheinlichkeit keine naive Änderung von Variablen gibt, bei denen die Das Diffusionsgesetz der Wahrscheinlichkeit sieht immer wie Amplituden aus. Dies ist kein Beweis, es könnte meines Wissens solche effektiven Variablen geben, aber zu wissen, dass es eine Basis gibt, auf der der Hamilton-Operator einfach eine Permutation ist, hilft nicht bei der Erstellung einer solchen Karte, und sie stellt keine solche dar Karte.
Diese Kommentare sind allgemeiner Natur. Ich werde versuchen, die spezifischen Probleme mit dem Papier zu lösen.
In diesem Modell diskutiert 't Hooft eine diskrete Version der Freifeld-String-Bewegungsgleichungen auf dem Worldsheet, wenn das Worldsheet flach ist Freizeit. Dies sind einfache $ 1 + 1 $ dimensionale Freifeldtheorien, daher sind sie leicht genug, um sie in der Form neu zu formulieren, die Hooft in seinen anderen Arbeiten mag (die Evolutionsgleichung gilt für unabhängige Rechts- und Linksbeweger. Das Beispiel von 4D-Fermionen 't Hooft (vor vielen Jahren ist eher nicht trivial).
Das erste Problem ist, dass die Weltblatttheorie eine konforme Symmetrie erfordert, um die Geister loszuwerden, eine superkonforme Symmetrie, wenn Sie Fermionen haben. Dies gibt Ihnen eine Redundanz in der Formulierung. Diese Redundanz gilt jedoch nur für fortlaufende Weltblätter. Sie funktioniert nicht für Gitter, da diese nicht konform invariant sind. Sie müssen also überprüfen, ob die 't Hooft-Beables ein geisterfreies Spektrum ergeben, und dies wird nur geschehen, wenn' t Hooft mindestens das Kontinuumslimit auf dem Weltblatt überschreitet.
Einmal Sie nehmen die Kontinuumsgrenze auf dem Worldsheet, auch wenn die Raum-Zeit diskret ist. Die Universalität der Kontinuumsgrenzen von 2D-Theorien zeigt, dass es keinen großen Unterschied macht - ein freier Skalar, der diskrete Werte annimmt, schwankt so kurz Entfernungen, bei denen es irrelevant ist, ob die Zielraumwerte diskret oder kontinuierlich sind, sind ohnehin effektiv kontinuierlich. Daher sehe ich nicht viel Sinn darin zu sagen, dass das diskrete Verlassen des Zielraums sich von der üblichen Stringtheorie im kontinuierlichen Raum unterscheidet. Die String-Ausbreitung ist ohnehin effektiv kontinuierlich.
Die spezielle Transformation, die er verwendet, ist weder besonders respektvoll Ich denke, dies ist alles, was man zu sagen hat, angesichts des Weltblatts SUSY oder des Raum-Zeit-SUSY und angesichts der allgemeinen Probleme bei der Interpretation dieses gesamten Programms.