Denken Sie an Photonen. Das elektromagnetische Feld kann die Energie geladener Materie aufnehmen, daher muss es Energie speichern. EM-Wellen interagieren mit Materie und können diese beschleunigen oder verlangsamen, wie aus dem Alltag hervorgeht.
Aber lassen Sie uns in einem relativistischen feldtheoretischen Ansatz darüber nachdenken. Es ist ein Perspektivwechsel, den Sie vornehmen müssen, wenn Sie eine relativistische Feldtheorie studieren möchten. Und bei Geschwindigkeiten, die sich der Lichtgeschwindigkeit nähern (oder diese im Fall des Photons erreichen), ist die relativistische Feldtheorie der richtige Weg, daher ist es gut, eine gewisse Intuition zu entwickeln.
Lassen Sie mich mit einem massiven Feld von Masse $ m $ beginnen. Stellen Sie es sich wie ein Feld vor, wie das EM-Feld: ein Gesetz, das jedem Punkt im Raum einen Wert, einen Vektor oder eine beliebige Art von Element zuordnet. Ich werde in Kürze das Konzept des Feldes "Masse haben" klarstellen. Im einfachsten Fall (freies Feld) können wir nun sagen, dass das Feld keine Energie hat, wenn es überall verschwindet. Jede angeregte Konfiguration (nicht verschwindendes Feld) hat eine positive Energie. Stellen Sie sich eine sich ausbreitende ebene Welle vor: Aus dem Lagrange (ich werde nicht ins Detail gehen) haben Sie, dass die Energie dieser ebenen Welle in Bezug auf ihren Impuls $ p $ ist
$$
E (p) = \ sqrt {p ^ 2c ^ 2 + m ^ 2c ^ 4}.
$$
Nun ist die Gruppengeschwindigkeit dieser Wellen (grob gesagt die Geschwindigkeit, mit der sich eine Hüllkurve bewegt)
$$
v_g = \ frac {\ partielles E} {\ partielles p} = \ frac {p} {E} c.
$$
Da es offensichtlich ist, dass $ E>p $, ist diese Zahl immer kleiner als $ c $. Die Gruppengeschwindigkeit dieses Feldes kann nicht größer als die Lichtgeschwindigkeit sein, wenn Sie eine Masse ungleich Null haben. Sie können die Masse über die Beziehung $ E (p) $ definieren.
Dies ist für massive Wellen. Masselose Wellen sind unterschiedlich: Für diese ist die Dispersionsbeziehung
$$
E (p) = | p | c.
$$
Wenn Sie die Gruppengeschwindigkeit als Ableitung berechnen, haben Sie $ v_g = c $, masselose Wellen bewegen sich mit der Gruppengeschwindigkeit $ c $, der Lichtgeschwindigkeit. Sie haben jedoch immer noch Energie, da eine Wellenkonfiguration eine Nicht-Null-Konfiguration des Feldes ist. Sie können dies als Limit $ m \ to0 $ betrachten, auch wenn dies nicht die richtigste Art ist, darüber nachzudenken. Masselose Wellen bewegen sich immer mit Lichtgeschwindigkeit und ihre Dispersionsrelation unterscheidet sich völlig von der massiven Dispersionsrelation.
Dennoch haben masselose Wellen Energie, weil sie mit Materie interagieren können, die Energie austauscht. In der relativistischen Feldtheorie ist es also überhaupt nicht seltsam, masselose Energiefelder zu haben, da Energie eine Möglichkeit ist, Ihren "energetischen Abstand" von der Vakuumkonfiguration zu quantifizieren, wenn das Feld überall 0 ist (und nicht mit anderen Objekten interagiert). .
EDIT: Um ein Beispiel dafür zu geben, wie das EM-Feld Objekte im Alltag beschleunigt, können wir zur nichtrelativistischen Theorie der Wechselwirkung von Licht mit Materie übergehen. In diesem Fall sollte man wirklich QM verwenden, aber wir werden uns an das klassische Modell halten, um ein intuitives Beispiel zu geben. Sie können einen Festkörper ziemlich grob als eine Menge von Elektronen mit einer effektiven Masse $ m ^ * $ beschreiben. Sie können die Wechselwirkungen zwischen Elektronen mithilfe eines Relaxationsparameters $ \ tau $ nachahmen. Lassen Sie nun eine EM-Welle $ \ vec E $ auf den Festkörper treffen: Die Bewegungsgleichungen für das Elektron sind
$$
m ^ * \ ddot {\ vec x} + \ frac {m ^ *} \ tau \ dot {\ vec x} = - e \ vec E.
$$
Mit einer oszillierenden Welle können Sie nun eine oszillierende Lösung ausprobieren und herausfinden, dass die Elektronen mit einer Dämpfung um ihre Ausgangsposition schwingen. Die Elektronen werden beschleunigt, da sie Energie aus dem EM-Feld absorbieren
Dies ist die Grundlage des Drude-Modells, das in jedem guten Buch der statistischen Physik oder Festkörperphysik beschrieben wird. Dieses Modell erklärt die makroskopischen Eigenschaften eines Materials, indem es es mikroskopisch beschreibt und statistische Werkzeuge anwendet. Jetzt versagt das Drude-Modell bei niedrigen Temperaturen, da es auf der klassischen Mechanik basiert, aber seine Lehre ist immer noch gültig: Das EM-Feld interagiert mit einem Objekt, erregt (oder beschleunigt unter klassischen Gesichtspunkten) die Ladungen im Material und verursacht die Leitung von elektrischem Strom innerhalb des Materials und Emission von Photonen außerhalb des Materials, Photonen, mit denen Sie den Körper sehen können, wenn sie Ihr Auge erreichen. Sie sehen jeden Tag beschleunigte Elektronen, wenn Sie $ \ textit {alles sehen} $: Sie nehmen sie einfach durch die Photonen wahr, die sie emittieren. Die Emission dieser Photonen beruht jedoch auf der Anregung (oder Beschleunigung) der Komponenten des Materials von externen Quellen, wie den masselosen EM-Wellen, die von der Sonne oder einer einfachen Lampe kommen.